Главная · Статьи · Файлы · Форум · Категории новостей April 25 2024 21:20:43
Навигация
Главная
Статьи
Файлы
FAQ
Форум
Категории новостей
Обратная связь
Фото галерея
Поиск
Ссылки
Разное
Последние статьи
В процессе изготовле...
Как производят разме...
Библиографический сп...
Контрольные вопросы
Содержание отчета
Сейчас на сайте
Гостей: 1
На сайте нет зарегистрированных пользователей

Пользователей: 33
новичок: tgolovko2010
Друзья сайта

Рейтинг@Mail.ru
Объявление
#34 Энтропия
Помимо внутренней энергии, которая является только функциональной составляющей термодинамической системы, в термодинамике используется еще ряд других функций, описывающих состояние термодинамической системы. Особое место среди них занимает энтропия. Пусть Q – теплота, полученная термодинамической системой в изотермическом процессе, а T – температура, при которой произошла эта передача теплоты. Величина Q/ T называется приведенной теплотой. Приведенное количество теплоты, сообщаемое термодинамической системе на бесконечно малом участке процесса будет равно dQ / T. В термодинамике доказывается, что в любом обратимом процессе сумма приведенных количеств теплоты, передаваемая системе на бесконечно малых участках процесса равна нулю. Математически это означает, что dQ/T – есть полный дифференциал некоторой функции, которая определяется только состоянием системы и не зависит от того, каким путем перешла система в такое состояние. Функция, полученный дифференциал которой равен dS= dQ/ T – называется энтропией. Энтропия определяется только состоянием термодинамической системы и не зависит от способа перехода системы в это состояние. S – энтропия. Для обратимых процессов delta S = 0. Для необратимых delta S > 0 – неравенство Клаудио. Неравенство Клаудио справедливо только для замкнутой системы. Только в замкнутой системе процессы идут так, что энтропия возрастает. Если система незамкнута и может обмениваться теплотой с окружающей средой, ее энтропия может вести себя любым образом ; dQ = T dS ; При равновестном переходе системы из одного состояния в другое dQ = dU + dA ; delta S = (интеграл 1 – 2) dQ / T = (интеграл) (dU + dA) / T. Физический смысл имеет не сама энтропия, а разность энтропий при переходе системы из одного состояния в другое.
Комментарии
Нет комментариев.
Добавить комментарий
Пожалуйста залогиньтесь для добавления комментария.
Рейтинги
Рейтинг доступен только для пользователей.

Пожалуйста, залогиньтесь или зарегистрируйтесь для голосования.

Нет данных для оценки.
Гость
Имя

Пароль



Вы не зарегистрированны?
Нажмите здесь для регистрации.

Забыли пароль?
Запросите новый здесь.
Случайные статьи
5.7. КАК РАБО...
Булевы алгебры. Пр...
5.7. КАК РАБО...
5.6. ПРОЦЕСС ГРАВ...
5.8. КАК ОБРАЗУЮ...
5.2. ПРЕОБРАЗОВАНИ...
ГЛАВА 43
4. ОБРАЗОВАНИЕ ПЛО...
Свойства векторног...
5.20. ЧТО ОТКРЫЛ...
Подгруппа (x; •) ...
ГЛАВА ЧЕТВЕРТАЯ
Более абстрактные ...
Вынужденные колеба...
ГЛАВА 15
5.7. КАК РАБО...
4. ОБРАЗОВАНИЕ ПЛО...
5.6. ПРОЦЕСС ГРАВ...
5.6. ПРОЦЕСС ГРАВ...
5.7. КАК РАБО...
#43 Средняя кинети...
2.4. С п л а в ы с...
Умножительные диод...
ГЛАВА ТРЕТЬЯ
Преобразование Лор...
5.7. КАК РАБО...
Т е п л о м а с с ...
5. ЧТО ТАКОЕ ГРАВИ...
ГЛАВА 32
5.10. КОСМИЧЕСКИЕ...
5.10. КОСМИЧЕСКИЕ...
ГЛАВА 44
5.7. КАК РАБО...
ГЛАВА ВТОРАЯ
V называется векто...
5.20. ЧТО ОТКРЫЛ...
5.7. КАК РАБО...
#26 Физический мая...
Режимы ОНОЗ
5.5. ПРОЦЕСС ГРАВИ...